Sumber: vonardenne.biz
Mula-mula diterbitkan dalam Photovoltaics International, Edisi 44, Mei 2020
Alexandros Cruz1, Darja Erfurt1, René Köhler2, Martin Dimer2, Eric Schneiderlöchner2& amp; Bernd Stannowski1
Abstrak
Teknologi sel suria silikon heterojungsi (SHJ) adalah teknologi yang menarik untuk pengeluaran sel suria secara besar-besaran dengan kecekapan penukaran yang tinggi melebihi 24%. Salah satu elemen utama sel suria SHJ, berbeza dengan teknologi sel pemancar pasif dan sentuhan belakang (PERC) pasif&# 39, adalah penggunaan oksida konduktif telus (TCO), yang menimbulkan cabaran dalam prestasi dan kos tetapi juga menyajikan peluang. Makalah ini membincangkan aspek-aspek ini dan menunjukkan potensi untuk meningkatkan kecekapan sel dengan pengurangan kos dengan menggunakan TCO baru yang didepositkan oleh arus terus (DC). Dalam kes sel SHJ simpang belakang, mungkin untuk mengurangkan, atau bahkan menghindari, penggunaan indium pada TCO seperti itu, dengan zink oksida aluminium-doped (AZO) menjadi salah satu pengganti yang mungkin bagi TCO berasaskan indium-oksida. Ketersediaan TCO berprestasi tinggi untuk pengeluaran besar-besaran berskala besar, yang akan mendorong penembusan pasaran sel SHJ, diringkaskan.
Contoh peralatan pengeluaran besar-besaran TCO: XON|nova L VON ARDENNE
Pengenalan
Sel suria silikon berdasarkan teknologi pemancar pasif dan sentuhan belakang (PERC) telah mencapai tahap multi-gigawatt dalam pengeluaran besar-besaran, dengan kecekapan penukaran (CE) 22% dan sekarang mendekati 23%. Untuk CE yang lebih tinggi, kenalan pasif dianggap sebagai generasi teknologi sel seterusnya. Di sini, teknologi heterojunction silikon (SHJ) adalah calon yang menjanjikan dan berlumba keluar dari gerbang permulaan, dengan CE 23-24% telah ditunjukkan pada wafer ukuran penuh, tidak hanya dalam barisan perintis tetapi juga dalam produksi skala besar [ 1]. Walaupun Panasonic (sebelumnya Sanyo) yang mempelopori teknologi ini, sementara itu pelbagai pemain di seluruh dunia telah membina barisan pengeluaran mereka sendiri, seperti ENEL Green Energy dan Hevel Solar di Eropah, dan REC, Jinergy, GS-Solar dan lain-lain di Asia. Manfaat utama teknologi SHJ telah dibincangkan dalam artikel baru-baru ini oleh Ballif et al. [2]. Selain CE yang tinggi, kelebihan utama SHJ adalah urutan pengeluaran yang ramping, dengan hanya empat langkah utama yang diperlukan untuk memproses kedua-dua sisi secara simetri:
1. Pembersihan basah dan tekstur wafer.
2. a-Si: Pemendapan H oleh pemendapan wap kimia yang disempurnakan plasma (PECVD).
3. Pemendapan lapisan oksida konduktif telus (TCO) oleh pemendapan wap fizikal (PVD, biasanya sputtering).
4. Percetakan skrin grid perak.
Kerana proses suhu rendah (& lt; 200 ° C) dan timbunan peranti simetri, pembengkakan dan keretakan wafer yang disebabkan oleh tekanan dapat dielakkan, yang bermaksud wafer tipis dapat digunakan, sehingga dapat menjimatkan kos bahan dan tenaga. Tumpukan SHJ berlaku secara semula jadi dalam reka bentuk sel bifasial; lebih-lebih lagi, sel SHJ mempunyai pekali suhu terendah di lapangan, biasanya –0,28% / ° C. Gabungan bifaciality dan pekali suhu rendah meningkatkan hasil tenaga sistem PV.
Sebaliknya, beberapa faktor yang membatasi peningkatan pesat dalam penggunaan teknologi SHJ adalah kos peralatan yang agak tinggi, kebanyakannya untuk PECVD (tetapi juga untuk PVD), dan sel yang disesuaikan untuk pembuatan modul (tidak ada suhu tinggi standard pematerian). Lebih banyak pasta Ag diperlukan daripada sel Si standard, kerana penyembuhan suhu rendah, menghasilkan jari kekonduksian yang lebih rendah; ini, bagaimanapun, bergantung pada pendekatan interkoneksi, khususnya sama ada bas digunakan atau tidak. Akhirnya, dan dibincangkan dengan lebih terperinci dalam makalah ini, diperlukan sasaran untuk menumpahkan lapisan TCO di kedua sisi, yang mahal untuk bahan yang biasanya digunakan.
Indium oksida (Dalam2O3) Doped dengan timah (Sn), disebut sebagai ITO, kini merupakan TCO yang paling umum digunakan [3–5]. Oksida konduktif telus ini terkenal dari pengeluaran besar-besaran paparan panel rata (FPD) dan menunjukkan sifat opto-elektronik yang sesuai, seperti ketahanan lapisan nipis yang rendah dan ketelusan yang mencukupi dalam julat yang dapat dilihat. Pertimbangan penting untuk pengeluaran FPD, ITO dapat diproses dengan fotolitografi, kerana dapat diukir (dalam keadaan seperti yang didepositkan) dan stabil dalam jangka panjang setelah penghabluran fasa pepejal pada penyepuhlindapan termal pada suhu 150-200 ° C. Secara amnya, ITO didepositkan oleh magnetron arus terus (DC) yang tersebar di kawasan yang luas. Walaupun pemancaran DC pada mulanya menyebabkan beberapa kerosakan pasifasi permukaan silikon, ini disepuh sepenuhnya pada suhu sekitar 200 ° C, yang dicapai sama ada semasa pemancaran atau kemudian semasa penyembuhan pasta Ag setelah pencetakan skrin.
Berbeza dengan FPD, TCO harus memenuhi syarat tambahan ketika digunakan pada sisi depan sel SHJ, yaitu ketelusan yang sangat baik dalam julat panjang gelombang yang lebih luas 300-1,100 nm. Rajah 1 menunjukkan spektrum penyerapan pelbagai lapisan TCO, menunjukkan perbezaan penyerapan parasit dalam rejim panjang gelombang pendek dan panjang. Selain penyerapan rendah ini, rintangan hubungan rendah dengan lapisan silikon n-dan p-doped, serta dengan grid logam, adalah wajib bagi lapisan TCO di kedua sisi. Terakhir, tetapi tidak kurang pentingnya, kekangan kos sel suria sangat ketat, dan, untuk membayangkan PV pada skala terawatt, adalah mustahak untuk mengurangkan (atau lebih baik lagi, mengelakkan) penggunaan bahan kritikal atau langka, seperti indium ( Dalam). Akan tetapi, aspek terakhir masih sukar ditangani, kerana kebanyakan TCO berkualiti peranti mengandungi indium. Salah satu pilihan adalah mengurangkan ketebalan TCO tersebut, yang kemudian memerlukan lapisan kedua disimpan untuk mengekalkan prestasi optik (anti-reflektif) yang ideal. Ini seterusnya meningkatkan jumlah proses dan, oleh itu, kerumitan dan kos proses.
Makalah ini membahas pengoptimuman TCO untuk digabungkan dalam sel solar SHJ. Satu metrik ditunjukkan untuk menilai dan menanda aras TCO yang berbeza berkenaan dengan kesesuaiannya untuk digunakan dalam sel SHJ. Untuk mengurangkan kehilangan optik di TCO depan, penggunaan bahan dengan ketelusan yang tinggi adalah wajib. Mobiliti pengangkut cas yang tinggi, biasanya> 100 cm2/ Vs, memungkinkan pengurangan kepadatan pembawa (pada ketahanan berterusan), sehingga mengurangkan kehilangan optik akibat penyerapan pembawa bebas (FCA).
Pelbagai bahan TCO 'mobiliti tinggi' berdasarkan indium oksida dengan doping yang berbeza telah disiasat pada masa lalu [6–13]. Semua ini menunjukkan sifat-sifat yang sangat baik sebagai lapisan TCO pada kaca dan kebanyakannya juga CE tinggi. Walau bagaimanapun, pembuatan sasaran sukar dan kosnya tinggi untuk banyak bahan ini.
TCO baru yang dapat diproses dalam pengeluaran berskala besar dari sasaran berputar kini tersedia, menghasilkan mobiliti tinggi dan menghasilkan sel SHJ dengan CE tinggi. Keadaan di mana AZO sebagai alternatif bebas indium dan kos rendah dapat dilaksanakan dalam sel SHJ berkecekapan tinggi akan dibincangkan kemudian. Perbandingan kos sasaran berasaskan dan ZnO juga akan ditunjukkan.
Rajah 1. Spektrum penyerapan optik untuk pelbagai jenis ketebalan lapisan TCO
TCO untuk sel solar SHJ
Pada masa lalu, beberapa bahan TCO telah disiasat untuk digunakan dalam sel solar SHJ. Keperluan penting untuk pelaksanaan ini adalah kekonduksian tinggi dan ketelusan tinggi, dengan suhu pemprosesan di bawah 200 ° C (kerana kepekaan lapisan pasivasi silikon filem tipis), serta pembentukan hubungan yang baik dengan lapisan tetangga [14].
Di antara beberapa TCO yang berkaitan, Sn-doped polikristalin2O3(ITO) tumbuh pada suhu di bawah 200 ° C, yang mencapai mobiliti elektron (μe) sekitar 40cm2/ Vs [3–5], telah menemukan aplikasi yang luas di sel surya SHJ. TCO berasaskan Dop dengan logam lain, seperti titanium (Ti) [15,16], zirkonium (Zr) [6,12,13], molibdenum (Mo) [15,17–19] dan tungsten (W) [ 10,11], menghasilkan nilai μe lebih besar daripada 80 cm2/ Vs pada ketumpatan pengecas (ne) antara 1 × 1020 hingga 3 × 1020 cm-3.
Lapisan ini dapat didepositkan melalui pemancaran magnetron, pemendapan laser berdenyut (PLD), dan penyaduran ion dengan pelepasan busur DC atau pemendapan plasma reaktif (RPD). Dari semua ini, sputtering adalah kaedah yang paling mapan untuk pengeluaran besar-besaran. Mobiliti yang lebih tinggi iaitu μe> 100 cm2/ Vs dapat dicapai untuk hidrogen (HC) fasa pepejal (H) -doped In2O3(IOH) [6–9] dan cerium (Ce) ICeO: H [7] filem dengan 1 × 1020<>< 3="" ×="" 1020="">-3. Filem-filem ini didepositkan pada suhu rendah dalam matriks amorf dan kemudian disepuhukan pada suhu di atas 150 ° C, yang menghasilkan nilai μe tinggi kerana terbentuknya biji-bijian yang besar.
TCO yang diperkenalkan di atas menarik kerana prestasi opto-elektriknya yang luar biasa, tetapi setakat ini terutamanya ITO dan IWO: H telah berjaya memasuki pengeluaran industri. Kekurangan indium, bagaimanapun, merupakan motivasi untuk pelaksanaan TCO alternatif. AZO menawarkan kelebihan memiliki bahan komposit yang lebih banyak. Lapisan AZO dengan ketebalan beberapa ratus nanometer, dihamburkan pada suhu tinggi> 250 ° C, menghasilkan sifat opto-elektronik yang baik [20] dan juga kestabilan [21].
Lapisan ketebalan tipis kurang dari 100 nm yang disimpan pada suhu di bawah 200 ° C, seperti yang diperlukan untuk sel SHJ, sebaliknya menunjukkan struktur kristal yang buruk, akibatnya menghasilkan nilai mobiliti rendah sekitar 20cm2 / Vs dan kestabilan jangka panjang yang buruk [22]. Kestabilan yang lebih baik untuk sel suria SHJ, bagaimanapun, telah ditunjukkan dengan menggunakan silikon oksida amorf (a-SiO2) menghadkan [23].
Seperti yang ditunjukkan oleh μenilai yang diperoleh, dan bergantung pada keadaan pemprosesan, TCO yang berbeza menunjukkan pelbagai mobiliti elektron. Rintangan lembaran TCO (R▫) julat boleh dikelaskan seperti ditunjukkan dalam Jadual 1. Di sini, julat kepekatan pembawa 1.5 × 1020<>< 2.0="" ×="" 1020="">-3dipertimbangkan: ini merupakan kompromi yang baik untuk mencapai FCA rendah, kekonduksian elektrik yang baik dan pembentukan hubungan yang baik dengan lapisan tetangga, dan ketebalan TCO 75 nm untuk sifat anti-pantulan.
Simetri dalam pemprosesan sel SHJ dan penggunaan wafer (jenis-n) dengan jangka hayat pembawa yang sangat tinggi membolehkan seseorang bebas memilih kenalan (n atau p) yang menghadap ke hadapan. Kedudukan p kontak (persimpangan) memberi kesan pada pengoptimuman TCO depan untuk mendapatkan ketelusan tinggi dan rintangan siri rendah Rssel [24-27]. Untuk menunjukkan ini, Gambar 2 menunjukkan keratan rentas skematik sel solar SHJ bifasial dan monofasial dalam konfigurasi simpang belakang dengan semua sumbangan Rs ditunjukkan. Analisis terperinci mengenai komponen Rs dan sumbangannya dalam sel solar SHJ boleh didapati di Basset et al. [25] dan Wang et al. [28]. Kekonduksian yang tinggi, iaitu ketumpatan dan mobiliti, elektron dalam wafer c-Si, bersama dengan rintangan sentuhan kenalan n / TCO yang sangat rendah, memilih pilihan kenalan n berada di bahagian depan ('simpang belakang'), kerana pengangkutan arus lateral sangat disokong oleh wafer. Ini melonggarkan syarat kekonduksian TCO (ketahanan lembaran), sehingga memungkinkan pengoptimuman ke arah ketelusan tertinggi.
Untuk menggambarkan kesan kebebasan yang disebutkan di atas dalam reka bentuk sel, Gambar 3 menyajikan kurva Rs simulasi bersama dengan nilai eksperimen yang diekstrak dari sel suria, dengan variasi proses ITO sebagai fungsi dari ketahanan lembaran TCO depan. Nilai eksperimen mengesahkan arah aliran model [27]. Seperti yang dapat dilihat dengan jelas, reka bentuk simpang belakang menawarkan kelebihan untuk TCO tahan tinggi dengan memanfaatkan sokongan lateral dalam pengaliran elektron di wafer Si. Reka bentuk simpang depan, sebaliknya, lebih disukai untuk lapisan TCO dengan daya tahan rendah; reka bentuk ini memanfaatkan sumbangan Rs transversal yang lebih rendah, kerana elektron, yang mempunyai pergerakan yang lebih tinggi daripada lubang, bergerak ke belakang wafer (dengan penjanaan photogenerasi berlaku hampir di bahagian depan). Pertukaran antara sumbangan Rs lateral dan melintang akan menentukan reka bentuk sel solar mana yang paling sesuai, bergantung pada ketahanan lembaran TCO yang ada.
The R▫rentang untuk TCO yang berbeda yang dilaporkan dalam literatur dan seperti yang ditentukan dalam Jadual 1 ditunjukkan pada Gambar. 3 dengan warna yang sesuai. TCO dengan R rendah▫(merah) lebih bermanfaat apabila dilaksanakan pada peranti persimpangan depan, sementara TCO dengan jarak pertengahan R▫(biru) berada di kawasan peralihan di mana Rsperbezaan antara peranti simpang depan dan simpang belakang agak kecil. Sebaliknya, TCO dengan R tinggi▫(kelabu) jelas menguntungkan apabila dilaksanakan dalam reka bentuk simpang belakang; ini baik untuk AZO, misalnya, dengan sangat telus tetapi tidak sangat konduktif, namun masih menghasilkan kecekapan sel SHJ yang sama> 23% dengan sel rujukan ITO [23]. Di Helmholtz-Zentrum Berlin, sel solar SHJ dengan kedua TCO depan yang berasaskan ITO dan AZO telah mencapai CE yang diperakui melebihi 23.5% [29].
Pendekatan lain yang memanfaatkan sokongan pengangkutan lateral wafer, yang ditunjukkan oleh beberapa kumpulan penyelidikan [27,30] dan dalam pengeluaran perintis [31], adalah dengan menerapkan TCO yang lebih tipis, yang dapat mengurangkan penyerapan parasit, dengan itu mengekalkan atau memperbaiki sel suria CE. Walau bagaimanapun, pelaksanaan lapisan TCO yang lebih nipis memerlukan lapisan kedua di atas - misalnya, SiO2atau Si3N4- untuk mengekalkan antirefleksi (AR) secara optimum [32–34].
Untuk mengukur secara tepat prestasi optik TCO yang berbeza ketika dilaksanakan dalam timbunan sel, iaitu menentukan kerugian spesifik dalam kepadatan arus litar pintas (Jsc), simulasi dengan alat perisian penelusuran sinar (GenPro4 [35]) telah dijalankan. Dengan mengambil kira kehilangan daya yang berkaitan dengan TCO dalam sel disebabkan oleh kenaikan Rs dan penurunan Jsc, bahan TCO yang berbeza ditanda aras, seperti yang ditunjukkan pada Gambar. 4. Untuk tujuan ini, sel solar rujukan dengan CE=23.3 % dipertimbangkan, tanpa kerugian yang berkaitan dengan TCO di Jscdan Rs(FF). IOH, ITO dan AZO dikaji sebagai contoh rendah-R▫, pertengahan R▫dan tinggi-R▫rejim masing-masing.
Pelaksanaan kedua-dua TCO setebal 75 nm ('tebal') dan TCO nipis yang dioptimumkan secara optik ('nipis') telah dikaji. Untuk perbandingan yang adil (iaitu untuk tetap menggunakan AR optimum dalam setiap kes), semua sel (dengan TCO 'tebal' dan 'nipis') selesai dengan a-SiO2lapisan penutup. Rintangan hubungan pada antara muka TCO / Ag dan TCO / Si dianggap sama (rendah dan) untuk ketiga-tiga TCO, yang tentunya merupakan penyederhanaan. Perkara ini akan dibincangkan kemudian dan dibentangkan dalam Haschke et al. [36]. Maklumat lebih lanjut mengenai ketebalan lapisan yang dioptimumkan dan hasil simulasi boleh didapati di Cruz et al. [27].
Grafik pada Gambar 4 menunjukkan kehilangan daya yang berkaitan dengan TCO disebabkan penurunan Jsc dan peningkatan Rs, untuk peranti simpang belakang (Gbr. 4 (a)) dan peranti persimpangan depan (Gbr. 4 (b)). Jelas, IOH mengatasi dua TCO yang lain kerana sifat opto-elektroniknya yang luar biasa dalam kedua-dua kes tersebut. Pada Gambar 4 (a), menunjukkan ITO dan AZO tebal, bahan-bahan tersebut mengimbangi kerugian CE mereka, kerana kekonduksian AZO yang lebih rendah menunjukkan penyerapan parasit yang lebih rendah daripada ITO. Apabila ini dibandingkan dengan versi TCO yang lebih nipis, dapat dilihat bahawa kehilangan CE sedikit menurun akibat penyerapan parasit TCO yang berkurang. ITO jelas mendapat keuntungan lebih banyak daripada penipisan ini, kerana penyerapan parasitnya yang jauh lebih tinggi, akhirnya membawa kepada CE yang sedikit lebih baik daripada dengan AZO. Ini menunjukkan bahawa TCO yang lebih nipis dengan optik yang lebih baik dapat dilaksanakan dalam konfigurasi simpang belakang dan akan bermanfaat dari segi CE.
Sebaliknya, melihat reka bentuk simpang depan pada Gambar 4 (b), dapat dilihat bahawa IOH konduktiviti tinggi tidak akan mengalami sumbangan pengangkutan lateral yang lebih rendah oleh wafer. Walau bagaimanapun, ITO dan AZO kekonduksian yang lebih rendah meningkatkan kerugian resistif. Penurunan ketebalan ITO tidak membawa kelebihan CE, sedangkan dalam hal AZO jelas tidak menguntungkan. Ini dapat disimpulkan bahawa TCO konduktiviti tinggi, di sini IOH dalam contoh, dapat dilaksanakan pada konfigurasi sel suria belakang dan depan depan tanpa perbezaan besar dalam kerugian CE. TCO kekonduksian yang lebih rendah - seperti ITO dan AZO - akan mengalami Rs lateral yang lebih tinggi yang terdapat dalam konfigurasi simpang depan. Menipiskan TCO pada sel suria persimpangan belakang adalah menguntungkan jika TCO melebihi ambang penyerapan tertentu, walaupun untuk TCO dengan kekonduksian yang rendah, berikut AZO dalam contohnya. Dalam reka bentuk persimpangan depan, penipisan hanya akan membawa faedah kecil, atau mungkin juga merugikan untuk TCO kekonduksian rendah seperti AZO.
Prestasi TCO mobiliti tinggi industri
Untuk menguji TCO mobiliti tinggi yang disemprotkan pada kadar tinggi oleh DC sputtering dari sasaran tiub, seperti yang dilakukan dalam pengeluaran besar-besaran, bahan yang berbeza digunakan untuk TCO depan dalam sel solar SHJ persimpangan belakang bifasial. Dua jenis TCO bergerak tinggi diuji, iaitu titanium-doped indium oxide (ITiO) dan indium oxide dengan jenis doping yang tidak didedahkan ('Y'). Selain itu, ITO dengan pelbagai kepekatan doping diuji, iaitu mengandungi 97% indium oksida dan 3% timah oksida dalam sasaran ('97 / 3 ') dan ITO 99/1. Sebagai bahan rujukan, ITO 97/3 dilaksanakan di bahagian belakang semua sel. Kumpulan sel dengan ITO 95/5 di bahagian depan dan belakang juga disertakan.
Lapisan ujian yang sesuai pada kaca menunjukkan ketahanan lembaran TCO dalam julat 36–136 Ω setelah pemendapan dan penyepuhlindapan selama 30 min pada suhu 200 ° C dalam keadaan ambien, yang setanding dengan pengawetan yang dilakukan setelah pencetakan skrin. Ini adalah jangkauan yang sesuai untuk pelaksanaannya sebagai kontak depan di sel surya SHJ persimpangan belakang, seperti yang dibahas sebelumnya (lihat Gambar 3). Namun, harus dipertimbangkan bahawa lapisan TCO yang tersimpan di kaca mungkin menunjukkan sifat (mobiliti pembawa) yang berbeza dari lapisan ketika lapisan disimpan pada silikon, seperti yang diperlukan untuk sel suria. Ini dikaitkan dengan dua kesan [29]: (1) nukleasi kristal yang berbeza dan, oleh itu, struktur butiran; (2) kandungan hidrogen berbeza yang berbeza dari lapisan silikon ke dalam TCO.
Lapisan ITiO dan Y menunjukkan mobiliti tinggi hingga 90cm2 / Vs, tetapi dengan kepadatan pembawa cas yang berbeza, iaitu 2 × 1020cm-3dan ~ 0.8 × 1020cm-3masing-masing. Untuk filem ITO97 / 3 dan ITO99 / 1, nilai mobiliti yang lebih rendah, sekitar 60 dan 70 cm2/ Vs pada ketumpatan pembawa cas 2.7 × 1020 cm-3dan 1.8 × 1020cm-3masing-masing, diukur. Hasil daripada ketumpatan pembawa muatan yang sangat rendah, filem Y menunjukkan penyerapan parasit terendah di kawasan inframerah dekat (lihat Gambar. 1), yang menjadikan bahan ini paling menjanjikan untuk mencapai Jsc tertinggi dan, mungkin, CE tertinggi dalam sel suria.
TheI–Vparameter setiap kumpulan ujian ditunjukkan dalam Rajah 5. Semua sel menunjukkan voltan litar terbuka yang setanding (Voc), dengan orang tengah dalam jarak sempit 737-738 mV. Ini mengesahkan bahawa pasif tidak merosot kerana kerosakan sputter yang berbeza. Seperti yang dijangkakan, sel suria dengan TCO mobiliti tinggi menghasilkan J tertinggiscnilai, dengan median 39.0 mA / cm2dan 39.2 mA / cm2untuk ITiO dan Y masing-masing. Ini hingga 0.5 mA / cm2lebih tinggi daripada yang dicapai dengan rujukan ITO97 / 3.
Walaupun tinggiJscdan bagusVocnilai, bagaimanapun, sel dengan kenalan hadapan Y tidak menghasilkan kecekapan tertinggi. CE median tertinggi 22.9% sebenarnya diperoleh untuk ITO99 / 1, sementara nilai tertinggi CE 23.3% diukur untuk sel dengan ITiO. CE yang lebih rendah bagi sampel Y adalah hasil dari FF median bawah hanya sekitar 77%, yang disebabkan oleh nilai Rs yang jauh lebih tinggi; sebenarnya, sel dengan kenalan hadapan Y menghasilkan nilai Rs median tertinggi 1,3-1,6 Ω cm2. Sebaliknya, nilai Rs median ialah 0,9 Ω cm2untuk sel ITO99 / 1, menghasilkan median yang jauh lebih tinggiFFsebanyak 79.5%.
Jadual 1. Perbandingan sifat elektrik TCO yang berbeza.
Rajah 2. Pandangan keratan rentas skematik sel solar heterojunction silikon simpang belakang (SHJ): (a) reka bentuk sel dwifungsi; (b) reka bentuk sel monofasial, dengan komponen rintangan siri (Rs) ditunjukkan.
Rajah 3. Rintangan siri berbanding rintangan kepingan TCO depan untuk sel solar SHJ depan dan belakang. Lengkung mewakili hasil simulasi, sementara kotak menunjukkan hasil untuk sel yang diukur dengan variasi ITO.
Kepentingan rintangan hubungan rendah
Rintangan rangkaian tinggi sel dengan (ketumpatan pembawa rendah dan) TCO mobiliti tinggi sebenarnya merupakan aspek yang perlu ditangani. Lebih tepat lagi, dua komponen utama Rsberikut adalah rintangan hubungan TCO dengan lapisan hubungan silikon n-dan p-doped, yang telah disiasat secara terperinci dalam literatur [37-40]. Dalam kes sel suria berasaskan n-doped, rintangan sentuhan TCO dengan lapisan Si n-doped dapat dicirikan oleh pelbagai teknik yang agak mudah, seperti Cox dan Strack [41] atau transmisi kaedah -line [42]. Rintangan sentuhan TCO dengan lapisan Si p-doped (TCO / p), sebaliknya, lebih sukar dicapai, kerana persimpangan terbentuk. Seperti yang ditunjukkan oleh Basset et al. [21] dan Wang et al. [24], sebagai contoh, kaedah mudah untuk mengekstrak nilai Rskomponen adalah untuk memperoleh semua komponen R yang dapat dicapais, dan nilai selebihnya kemudian disimpulkan sebagai rintangan hubungan TCO / p.
Ketahanan kenalan ρcbergantung pada penjajaran jalur terperinci dan lenturan jalur, serta keadaan kecacatan antara muka; Oleh itu, beberapa parameter penting, khususnya tenaga pengaktifan lapisan Si yang diikat dan ketumpatan pembawa muatan, tetapi juga perbezaan fungsi kerja antara kedua-dua bahan. Procel et al. [38] menunjukkan bahawa ρcadalah minimum apabila lapisan doped menunjukkan nilai tenaga pengaktifan rendah, seperti yang diperoleh dengan lapisan silikon nanokristalin dan bukannya lapisan amorf.
Lebih-lebih lagi, ketumpatan pembawa cas TCO mestilah melebihi 1 × 1020cm-3; ini sangat penting untuk hubungan TCO / p, yang mana pengumpulan semula lubang dan elektron yang cekap sangat penting. Berkenaan dengan pemilihan dan pengoptimuman lapisan TCO, ini memerlukan pencarian optimum untuk ne, yang harus cukup tinggi untuk mencapai ρ yang cukup rendahcnilai, tetapi, pada masa yang sama, mesti serendah mungkin untuk membatasi penyerapan parasit (FCA).
Dalam eksperimen yang lebih baru, lapisan Y dengan ketumpatan pembawa yang lebih tinggi dipilih; Rajah 8 menunjukkan sifat yang ada dengan menala proses. Memang, untuk TCO yang disesuaikan, sel FF pulih, tetapi dengan kos penurunan kecil pada Jsckerana tambahan FCA. Secara keseluruhan, CE masih meningkat hingga ke tahap yang serupa dengan yang terdapat pada kumpulan terbaik dalam Gambar 5, yang menunjukkan pentingnya penyesuaian lapisan dan sifat antara muka dengan berhati-hati.
Rajah 4. Kehilangan daya yang berkaitan dengan arus-ketumpatan (Ploss J) dan kehilangan kuasa yang berkaitan dengan rintangan-siri (Ploss R) untuk (a) simpang belakang dan (b) sel SHJ simpang depan. Nilai kerugian kecekapan penukaran (CE) ditunjukkan oleh garis putus-putus; kerugian ini berkaitan dengan sel suria rujukan dengan 23.3% CE, yang diwakili oleh berlian ungu pada (0,0). Simbol yang diisi mewakili TCO setebal 75nm (standard) tetapi dengan lapisan anti-pantulan (ARC) di atas, sementara simbol terbuka mewakili lapisan TCO yang lebih nipis (dioptimumkan), juga dengan ARC.
Aspek industri: kos sasaran
Jenis sasaran TCO yang biasa digunakan dalam industri PV silikon kristal adalah sasaran berputar, yang merupakan cangkang silinder dari bahan TCO yang terikat pada tiub penyokong yang diperbuat daripada logam. Semakin lama tiub, semakin banyak cengkerang mesti digunakan untuk sasaran tiub. Sebab mengapa industri memilih sasaran jenis ini untuk memancutkan TCO adalah kadar penggunaan bahan sasaran TCO yang jauh lebih tinggi daripada untuk jenis sasaran TCO satah. Kadar penggunaan bahan sasaran yang dapat dicapai dengan sasaran berputar biasanya ≥80%; ini sangat menarik bagi kes di mana bahan TCO mahal, seperti TCO berasaskan indium. Mengenai TCO dalam industri PV silikon kristal, TCO berasaskan indium dominan kerana sifat lapisannya yang sangat baik (seperti yang ditunjukkan sebelumnya). Walaupun begitu, sebilangan pelaku pasaran juga menawarkan TCO berasaskan zink untuk tujuan yang sama. Memang ada kelebihan dan kekurangan penggunaan TCO berasaskan zink. Salah satu kelebihannya adalah kos yang lebih rendah dari sasaran tiub berasaskan zink dengan dimensi yang serupa dengan sasaran berdasarkan indium, sedangkan kekonduksian zink yang lebih rendah menunjukkan beberapa kekangan dalam reka bentuk sel suria, seperti yang dibahas sebelumnya dan dilihat pada Gambar. 3.
Rajah 6 menunjukkan kos sasaran tertentu per cm3sasaran tiub untuk TCO berasaskan zink dan TCO berasaskan indium; perhatikan bahawa kos tiub penyokong tidak termasuk dari kos sasaran. Titik data dikumpulkan dari pembekal sasaran di seluruh dunia. Jumlah titik data yang lebih kecil untuk TCO berasaskan zink boleh dikaitkan dengan kurangnya minat untuk bahan yang ditunjukkan oleh industri PV silikon kristal setakat ini.
Sebilangan penyebaran dalam kos sasaran wujud kerana bahan yang berbeza dalam kumpulan zink dan dalam kumpulan indium, atau kerana pembekal yang berbeza. Titik data yang menunjukkan kos sasaran yang lebih tinggi dalam kedua-dua kumpulan dapat dijelaskan oleh komposisi yang kurang biasa dan / atau proses pembuatan yang mahal dan / atau margin yang tinggi. Titik data kos rendah yang diperhatikan dalam kedua-dua kumpulan harus menjadi nilai kos yang representatif untuk pengeluar sel solar dengan permintaan beratus-ratus sasaran tiub tahunan.
Perbandingan nilai terendah dalam kedua-dua kumpulan menunjukkan bahawa TCO berasaskan Zn (kos sasaran ~ $ 0.6 / cm3) boleh menjadi sekitar seperempat harga TCO berasaskan (kos sasaran ~ $ 2.6 / cm3). Akan tetapi, harus diperhatikan bahawa titik data ini merupakan gambaran dari situasi sekarang dan akan segera menjadi usang, bergantung pada turun naik pasaran saham berkenaan dengan bahan baku, khususnya indium.
Rajah 5. Parameter I – V sel solar SHJ bifacial bersaiz 4cm2 dengan pelbagai TCO depan dan ITO 97/3 di bahagian belakang. ITO 95/5, DC tergelincir dari sasaran tiub di HZB, dimasukkan sebagai rujukan.
Aspek industri: pengeluaran besar-besaran
Selain keinginan untuk melaksanakan TCO bebas indium dengan tujuan untuk meningkatkan perbelanjaan operasi (OPEX), adalah kepentingan terbaik untuk memiliki alat sputtering pembuatan dengan volume tinggi yang dapat menghasilkan lapisan TCO berkualiti tinggi dengan biaya rendah. Rajah 7 menunjukkan sistem sputtering XEA|nova L yang sangat produktif dari VON ARDENNE, yang dapat menyimpan lapisan TCO pada throughput 8,000 wafer M6 per jam dalam versi asas, dan pada hasil yang lebih tinggi dengan menggunakan paket peningkatan. Sepanjang tahun 2019 peralatan XEA|nova menjadi sebahagian daripada barisan pembuatan industri yang mencapai kecekapan sel teratas melebihi 24% menggunakan filem TCO yang serupa dengan yang disiasat di sini.
Untuk mencapai throughput yang tinggi, kadar pemendapan lapisan TCO mestilah tinggi, yang dapat direalisasikan dengan menerapkan daya DC yang tinggi ke sasaran tiub. Walau bagaimanapun, sifat TCO masih harus dikekalkan ketika TCO disiapkan pada kepadatan kuasa yang lebih tinggi. Rajah 8 menunjukkan mobiliti elektron dan ketumpatan pembawa cas filem TCO, bergerak pada 4kW dan 8kW dari sasaran tiub seramik jenis TCO 'Y'. Mobiliti tinggi sekitar 80 cm2/ Vs dapat dicapai pada tahap daya 4kW setelah pemendapan. Peningkatan daya sputtering menjadi 8 kW mengurangkan pergerakan maksimum maksimum 10%. Sangat menarik bahawa mobiliti dapat ditingkatkan lebih jauh, hingga 100 cm2/ Vs, dengan menyepuhlindap filem selama 30 menit pada 200 ° C, seperti yang ditunjukkan pada Gambar. 8.
Gambar 6. Kos sasaran khusus per cm3 bahan sasaran untuk TCO berasaskan indium dan zink.
Kesimpulannya
Teknologi sel solar SHJ telah terbukti menjadi pemain penting dalam usaha meningkatkan bahagiannya dalam pengeluaran berskala besar. Ini kerana kecekapan penukaran yang sangat tinggi dicapai dan proses pengeluaran yang ramping.
Mengenai peranan TCO, tiga aspek masih perlu ditangani untuk meningkatkan prospek teknologi SHJ untuk membuat tambahan masuk ke industri sel surya:
1. Meningkatkan lagi prestasi sel.Ini dapat dicapai dengan pelaksanaan TCO mobiliti tinggi yang sesuai untuk pengeluaran besar-besaran. TCO menunjukkan mobiliti tinggi dapat disalurkan pada throughput yang tinggi, dan TCO ini diuji dalam sel surya SHJ. Walaupun CE sel SHJ sedemikian tinggi, ia masih ketinggalan daripada sel rujukan dengan TCO depan ITO terbaik, walaupun penyerapan yang lebih rendah dan mobiliti yang lebih tinggi Ini disebabkan oleh peningkatan daya tahan sentuhan TCO dengan n- dan / atau kenalan silikon p-doped. Penyempurnaan TCO dan pelaksanaan lapisan penghubung dan / atau pengoptimuman antara muka perlu ditangani untuk mengurangkan kerugian resistif pada antara muka ini dan, dengan itu, meraih manfaat penuh dari sifat TCO yang unggul.
2. Kurangkan penggunaan bahan langka (dan mahal), terutama indium.Pilihan yang menarik untuk mewujudkan penjimatan kos bahan adalah mengurangkan ketebalan TCO; ini lebih menarik dengan TCO konduktiviti tinggi (mobiliti tinggi) yang mahal. Walau bagaimanapun, langkah proses lain diperlukan untuk meletakkan lapisan anti-reflektif (penutup) (ARC) kedua di atas TCO untuk mengurangkan kerugian pantulan. Sebagai alternatif, seperti yang ditunjukkan dalam makalah ini, TCO konduktiviti rendah (AZO dalam contoh yang diberikan) dapat dilaksanakan dalam sel suria simpang belakang tanpa berkompromi pada CE. Ini mendapat kaitan dengan kos: dalam analisis yang dibentangkan, sasaran berdasarkan ZnO menunjukkan kos yang lebih rendah pada $ 0,6 / cm3untuk bahan sasaran, berbanding dengan $ 2.6 / cm3untuk sasaran berasaskan. Kestabilan terhad AZO dapat ditangani, misalnya, menutupnya dengan lapisan dielektrik (a-SiO2atau a-SiNx).
3. Mengurangkan kos peralatan PVD.Meningkatkan dan meningkatkan daya pengeluaran barisan pengeluaran TCO adalah cara yang tepat, dengan DC sputtering yang siap untuk pengeluaran TCO berprestasi tinggi dengan throughput tinggi.
Ucapan terima kasih
Pembiayaan oleh kementerian persekutuan Jerman untuk urusan ekonomi dan tenaga (BMWi) dalam rangka projek Dynasto di bawah # 0324293 diakui dengan penuh rasa syukur.
Rajah 8. Sifat elektrik lapisan TCO berkipas pada 4kW dan 8kW dari sasaran tiub seramik TCO jenis 'Y', dalam keadaan seperti yang didepositkan dan setelah penyepuhlindapan selama 30 min pada suhu 200 ° C dalam keadaan ambien.
Ucapan terima kasih
Pembiayaan oleh kementerian persekutuan Jerman untuk urusan ekonomi dan tenaga (BMWi) dalam rangka projek Dynasto di bawah # 0324293 diakui dengan penuh rasa syukur.
Rujukan
[1] Chunduri, SK& Schmela, M. 2019, "Teknologi solar Heterojunction", Taiyang News [http://taiyangnews.info/TaiyangNews_Report_ Heterojunction_Solar_Technology_2019_EN_ download_version2.pdf].
[2] Ballif, C. et al. 2019, "Menyelesaikan semua hambatan untuk teknologi heterojungsi silikon", Photovoltaics International, Edisi ke-42, h. 85.
[3] Frank, G.& Köstlin, H. 1982, "Sifat elektrik dan model kecacatan lapisan indium oksida timah-doped", Appl. Fiz. A, Jilid 27, No. 4, hlm. 197–206 [https: // doi. org / 10.1007 / BF00619080].
[4] Hamberg, I.& Granqvist, CG 1986, "Evaporated Sn» filem In2O3 doped: Sifat optik asas dan aplikasi untuk tetingkap cekap tenaga ", J. Appl. Phys., Vol. 60, No. 11, hlm. R123 – R160 [https: // doi. org / 10.1063 / 1.337534].
[5] Balestrieri, M. et al. 2011, "Karakterisasi dan pengoptimuman filem oksida timah indium untuk sel solar heterojunction", Sol. Tenaga Tenaga. Sol. Sel, Vol. 95, No. 8, hlm. 2390–2399 [https://doi.org/10.1016/j.solmat.2011.04.012].
[6] Koida, T.& Kondo, M. 2007, "Kajian perbandingan Ti2, Zr-, dan Sn-doped konduktif transparan dengan pendekatan kombinatorial", J. Appl. Phys., Vol. 101, No. 6, hlm. 063713 [https: // doi. org / 10.1063 / 1.2712161].
[7] Kobayashi, E., Watabe, Y.& Yamamoto, T. 2015, "Filem tipis konduktif transparan mobiliti tinggi ciumum-doped hidrogenasi indium oksida", Appl. Fiz. Contoh, Jilid 8, No. 1, hlm. 015505 [https: // doi. org / 10.7567 / APEX.8.015505].
[8] Macco, B. et al. 2014, "Mobiliti tinggi In2O3: H oksida konduktif telus yang disiapkan oleh pemendapan lapisan atom dan penghabluran fasa pepejal", physica status solidi (RRL), Vol. 8, No. 12, hlm. 987–990 [https://doi.org/10.1002/pssr.201409426].
[9] Erfurt, D. et al. 2019, "Peningkatan sifat elektrik magnetron DC berdenyut sputtered hidrogen doped indium oksida setelah penyepuhlindapan di udara", Mater Sains. Semik. Proc., Jilid 89, hlm. 170–175 [https://doi.org/10.1016/j.mssp.2018.09.012].
[10] Yu, J. et al. 2016, "Tungsten doped indium oxide film: Sedia untuk metalisasi tembaga bifasial sel solar heterojunction silikon", Sol. Tenaga Tenaga. Sol. Sel, Vol. 144, hlm. 359–363 [https: // doi. org / 10.1016 / j.solmat.2015.09.033].
[11] Newhouse, PF et al. 2005, "Mobiliti elektron tinggi W-doped In2O3 filem tipis oleh pemendapan laser berdenyut", Appl. Fiz. Lett., Jilid 87, No. 11, hlm. 112108 [https://doi.org/10.1063/1.2048829].
[12] Asikainen, T., Ritala, M.& Leskelä, M. 2003, "Pertumbuhan pemendapan lapisan atom zirkonium doped filem In2O3", Thin Solid Films, Vol. 440, No. 1, hlm. 152–154 [https://doi.org/10.1016/S0040- 6090 (03) 00822-8].
[13] Morales-Masis, M. et al. 2018, "In2O3 Zr-doped yang sangat konduktif dan jalur lebar sebagai elektrod depan untuk sel suria", IEEE J. Photovolt., Hlm. 1–6 [https://doi.org/10.1109/ JPHOTOV.2018.2851306].
[14] Morales ‐ Masis, M. et al. 2017, "Elektrod telus untuk optoelektronik yang cekap", Adv. Elektron. Mater., Jilid 3, No. 5, hlm. 1600529 [https: // doi. org / 10.1002 / aelm.201600529].
[15] Delahoy, AE& Guo, SY 2005, "Transparan dan semitransparent melakukan pemendapan filem oleh persekitaran reaktif, katod berongga sputtering", J. Vac. Sains. Technol. A, Jilid 23, No.4, hlm. 1215–1220 [https://doi.org/10.1116/1.1894423].
[16] van Hest, MFAM et al. 2005, "Titaniumdoped indium oksida: Konduktor telus dengan mobiliti tinggi", Appl Fiz. Lett., Jilid 87, No. 3, hlm. 032111 [https://doi.org/10.1063/1.1995957].
[17] Meng, Y. et al. 2001, "Sebuah filem nipis konduktif telus baru In2O3: Mo", Thin Solid Films, Vol. 394, No. 1-2, hlm.228–222 [https://doi.org/10.1016/ S0040-6090 (01) 01142-7].
[18] Yoshida, Y. et al., "Pengembangan magnetron frekuensi radio sputtered indium molibdenum oxide", J. Vac. Sains. Technol. A, Jilid 21, No.4, hlm. 1092–1097 [https://doi.org/10.1116/1.1586281].
[19] Warmsingh, C. et al. 2004, "Mobiliti tinggi yang telus melakukan filem nipis Mo-doped In2O3 dengan pemendapan laser berdenyut", J. Appl Phys., Vol. 95, No. 7, hlm. 3831–3833 [https://doi.org/10.1063/1.1646468].
[20] Ruske, F. et al. 2010, "Peningkatan pengangkutan elektrik dalam zink oksida Al-doped dengan rawatan terma", J. Appl Phys., Vol. 107, No. 1, hlm. 013708 [https://doi.org/10.1063/1.3269721].
[21] Hüpkes, J. et al. 2014, "Filem zink oksida doped stabil panas lembap", Thin Solid Films, Vol. 555, hlm. 48–52 [https://doi.org/10.1016/j.tsf.2013.08.011].
[22] Greiner, D. et al. 2011, "Kestabilan haba lembap dari filem zink oksida Al-doped pada substrat halus dan kasar", Thin Solid Films, Vol. 520, No. 4, hlm. 1285–1290 [https://doi.org/10.1016/j.tsf.2011.04.190].
[23] Morales-Vilches, AB et al. 2018, "Sel solar heterojungsi silikon bebas ITO dengan elektrod hadapan ZnO: Al / SiO2 mencapai kecekapan penukaran 23%", IEEE J. Photovolt., Vol. 9, No. 1, hlm. 1–6 [https: // doi.org/10.1109/JPHOTOV.2018.2873307].
[24] Bivour, M. et al. 2014, "Sel suria pemancar belakang silikon heterojungsi: Kurang sekatan pada sifat optoelektrik TCO sisi depan", Sol Tenaga Tenaga. Sol. Sel, Vol. 122, hlm. 120–129 [https: // doi.org/10.1016/j.solmat.2013.11.029].
[25] Basset, L. et al. 2018, "Pecahan siri sel suria heterojungsi silikon yang dihasilkan pada barisan perintis CEA-INES", Proc. PVSEC EU ke-35, Brussels, Belgium, hlm. 721–724 [https: // doi. org / 10.4229 / 35EUPVSEC20182018-2DV.3.21].
[26] Ling, ZP et al. 2015, "Analisis numerik tiga dimensi sel solar wafer silikon heterojunction hibrid dengan kenalan titik belakang heterojunction", AIP Adv., Vol. 5, No. 7, hlm. 077124 [https: // doi.org/10.1063/1.4926809].
[27] Cruz, A. et al. 2019, "Pengaruh TCO depan pada prestasi sel solar heterojunction silikon simpang belakang: Wawasan dari simulasi dan eksperimen", Sol. Tenaga Tenaga. Sol. Sel, Vol. 195, hlm.339–345 [https://doi.org/10.1016/j. solmat.2019.01.047].
[28] Wang, E.-C. et al. 2019, "Kaedah mudah dengan model analitik untuk mengekstrak komponen rintangan sel suria heterojunction dan untuk mengekstrak A-Si: H (i / p) ke ketahanan hubungan oksida konduktif telus", AIP Conf. Proc., Jilid 2147, No. 1, hlm. 040022 [https://doi.org/10.1063/1.5123849].
[29] Cruz, A. et al. 2019, "Pengaruh lapisan silikon terhadap pertumbuhan ITO dan AZO dalam sel suria heterojunction silikon", IEEE J. Photovolt., Hlm. 1–7 [https://doi.org/10.1109/JPHOTOV.2019.2957665].
[30] Muñoz, D.& Roux, D. 2019, "Perlumbaan untuk kecekapan tinggi dalam pengeluaran: Mengapa heterojunction kini siap dipasarkan", Proc. PVSEC EU ke-36, Marseille, Perancis, halaman 1–20.
[31] Strahm, B. et al. 2019, "Peningkatan prestasi dan faedah kos 'HJT 2.0' untuk pengeluaran sel heterojungsi silikon", Proc. PVSEC EU ke-36, Marseille, Perancis, hlm. 300–303 [https: // doi. org / 10.4229 / EUPVSEC20192019-2EO.1.3].
[32] Zhang, D. et al. 2013, "Reka bentuk dan fabrikasi lapisan anti-reflektif lapisan ganda SiOx / ITO untuk sel solar silikon heterojunction", Sol. Tenaga Tenaga. Sol. Sel, Vol. 117, ms 132–138 [https: // doi. org / 10.1016 / j.solmat.2013.05.044].
[33] Geissbühler, J. et al. 2014, "Sel solar heterojunction silikon dengan elektrod grid berlapis tembaga: Status dan perbandingan dengan teknik filem tebal perak", IEEE J. Photovolt., Vol. 4, No.4, hlm. 1055–1062 [https://doi.org/10.1109/ JPHOTOV.2014.2321663].
[34] Herasimenka, SY et al. 2016, "ITO / SiOx: H timbunan untuk sel solar heterojunction silikon", Sol. Tenaga Tenaga. Sol. Sel, Vol. 158, Bahagian 1, hlm. 98–101 [https: // doi.org/10.1016/j.solmat.2016.05.024].
[35] Santbergen, R. 2016, “Manual untuk perisian simulasi optik sel solar: GENPRO4”, Bahan dan Peranti Fotovoltaik, Universiti Teknologi Delft.
[36] Haschke, J. et al. 2020, "Pengangkutan lateral dalam sel solar silikon", J. Appl Phys., Vol. 127 [https: // doi. org / 10.1063 / 1.5139416].
[37] Bivour, M. et al. 2012, "Meningkatkan hubungan emitor belakang a-Si: H (p) sel suria silikon jenis-n", Sol. Tenaga Tenaga. Sol. Sel, Vol. 106, hlm. 11–16 [https: // doi. org / 10.1016 / j.solmat.2012.06.036].
[38] Procel, P. et al. 2018, "Penilaian teoretis kenalan untuk sel suria IBC-SHJ kecekapan tinggi", Sol. Tenaga Tenaga. Sol. Sel, Vol. 186, hlm. 66–77 [https://doi.org/10.1016/j.solmat.2018.06.021].
[39] Luderer, C. et al. 2019, "Ketahanan kenalan TCO / a-Si: H / c-Si heterojunction", Proc. PVSEC EU ke-36, Marseille, Perancis, hlm. 538–540 [https: // doi. org / 10.4229 / EUPVSEC20192019-2DV.1.48].
[40] Messmer, C. et al. 2019, "Pengaruh oksida antar muka pada kenalan filem nipis TCO / doped pada pengangkutan pembawa cas kenalan pasif", IEEE J. Photovolt., Hlm. 1–8 [https://doi.org/10.1109/ JPHOTOV.2019.2957672 ].
[41] Cox, RH& Strack, H. 1967, "Hubungan ohmik untuk peranti GaAs", Solid-State Electron., Vol. 10, No. 12, hlm. 1213–1218 [https://doi.org/10.1016/0038- 1101 (67) 90063-9].
[42] Fellmeth, T., Clement, F.& Biro, D. 2014, "Pemodelan analitik sel solar silikon yang berkaitan dengan industri", IEEE J. Photovolt., Vol. 4, No. 1, hlm. 504–513 [https://doi.org/10.1109/JPHOTOV.2013.2281105].
